Lineare DGL 2. Ordnung: zwei reelle Lösungen

Lineare DGL 2. Ordnung: zwei reelle Lösungen

Studium
y(x)=C1 eλ1x+C2 eλ2xy(x) = C_1\,e^{\lambda_1 x} + C_2\,e^{\lambda_2 x}

Voraussetzung: y′′+a y′+b y=0,y'' + a\,y' + b\,y = 0, a2>4b,a^2 > 4b, λ1,2=−a2±a24−b\lambda_{1,2} = -\tfrac{a}{2} \pm \sqrt{\tfrac{a^2}{4} - b}

y(x)y(x)
allgemeine Lösung der homogenen Gleichung
λ1,λ2\lambda_1, \lambda_2
die zwei verschiedenen reellen Lösungen der charakteristischen Gleichung λ² + aλ + b = 0
C1,C2C_1, C_2
frei wählbare Konstanten, bestimmt durch zwei Anfangs- oder Randbedingungen
xx
unabhängige Variable

Hat die charakteristische Gleichung zwei verschiedene reelle Lösungen, ist die Lösung eine Summe zweier e-Funktionen.

Erklärung

Betrachtet wird die homogene Gleichung y′′+a y′+b y=0y'' + a\,y' + b\,y = 0 mit konstanten aa, bb. Ist a2>4ba^2 > 4b, hat die charakteristische Gleichung λ2+aλ+b=0\lambda^2 + a\lambda + b = 0 zwei verschiedene reelle Lösungen λ1≠λ2\lambda_1 \neq \lambda_2. Dann sind eλ1xe^{\lambda_1 x} und eλ2xe^{\lambda_2 x} zwei linear unabhängige Lösungen, und jede Lösung ist eine Linearkombination davon.

Die Konstanten C1C_1, C2C_2 legt man über zwei Bedingungen fest, meist y(0)=y0y(0) = y_0 und y′(0)=v0y'(0) = v_0. Das ergibt das lineare Gleichungssystem

C1+C2=y0,λ1C1+λ2C2=v0C_1 + C_2 = y_0, \qquad \lambda_1 C_1 + \lambda_2 C_2 = v_0

Sind beide λi\lambda_i negativ, klingt jede Lösung ohne Schwingung ab. In der Physik heißt das Kriechfall (starke Dämpfung).

Beispiele

y′′+y′−6y=0y'' + y' - 6y = 0 mit y(0)=5y(0) = 5 und y′(0)=0y'(0) = 0. Die charakteristische Gleichung λ2+λ−6=(λ−2)(λ+3)=0\lambda^2 + \lambda - 6 = (\lambda - 2)(\lambda + 3) = 0 liefert λ1=2\lambda_1 = 2, λ2=−3\lambda_2 = -3:

y=C1 e2x+C2 e−3xy = C_1\,e^{2x} + C_2\,e^{-3x}

Die Anfangswerte ergeben C1+C2=5C_1 + C_2 = 5 und 2C1−3C2=02C_1 - 3C_2 = 0, also C1=3C_1 = 3, C2=2C_2 = 2:

y=3 e2x+2 e−3xy = 3\,e^{2x} + 2\,e^{-3x}

y′′−4y=0y'' - 4y = 0 mit y(0)=0y(0) = 0, y′(0)=4y'(0) = 4. Aus λ2−4=0\lambda^2 - 4 = 0 folgt λ=±2\lambda = \pm 2. Die Bedingungen C1+C2=0C_1 + C_2 = 0 und 2C1−2C2=42C_1 - 2C_2 = 4 liefern C1=1C_1 = 1, C2=−1C_2 = -1:

y=e2x−e−2x=2sinh⁡(2x)y = e^{2x} - e^{-2x} = 2\sinh(2x)

Bei λ=±μ\lambda = \pm\mu schreibt man die Lösung oft gleichwertig als y=D1cosh⁡(μx)+D2sinh⁡(μx)y = D_1 \cosh(\mu x) + D_2 \sinh(\mu x).

Typische Fehler

  • Bei den Anfangswerten die Ableitung falsch bilden: y′(0)=λ1C1+λ2C2y'(0) = \lambda_1 C_1 + \lambda_2 C_2, nicht C1+C2C_1 + C_2.
  • Vorzeichen beim Ablesen vertauschen: Aus (λ−2)(λ+3)=0(\lambda - 2)(\lambda + 3) = 0 folgt λ=2\lambda = 2 und λ=−3\lambda = -3.
  • Die Formel bei a2=4ba^2 = 4b verwenden: Dann ist λ1=λ2\lambda_1 = \lambda_2 und C1 eλx+C2 eλxC_1\,e^{\lambda x} + C_2\,e^{\lambda x} enthält nur eine freie Konstante.

Verwandte Formeln